Deconvolución: Einstein o predictiva?
 | |
| Series | Geophysical References Series |
|---|---|
| Title | Digital Imaging and Deconvolution: The ABCs of Seismic Exploration and Processing |
| Author | Enders A. Robinson and Sven Treitel |
| Chapter | 9 |
| DOI | http://dx.doi.org/10.1190/1.9781560801610 |
| ISBN | 9781560801481 |
| Store | SEG Online Store |
Abordemos ahora otro problema de deconvolución. En todos los métodos analizados hasta ahora, siempre hemos asumido que se conoce la señal de salida. En general, la deconvolución consta de dos pasos. El primer paso es medir, estimar o determinar de otro modo la ondícula de entrada. El segundo paso es deconvolucionar la señal de salida mediante la ondícula de entrada para obtener la respuesta de impulso unitario. En la deconvolución predictiva (con picos), la ondícula de entrada se estima a partir del conocimiento de la señal de salida. En la deconvolución de la signature deconvolution, la ondícula de entrada (la firma) se mide directamente.
En el presente caso, hemos obtenido directamente la señal de entrada y la señal de salida. Por lo tanto, podemos aplicar la deconvolución de firmas a la onda ascendente en la ubicación del receptor. La firma requerida es la onda descendente en la ubicación del receptor. Este tipo especial de deconvolución de firma en la que tanto la señal de salida como la señal de entrada se determinan mediante el uso de un receptor de sensor dual se llama deconvolución de Einstein (Robinson, 1999[1], 2000[2]; Loewenthal y Robinson, 2000a[3], 2000b[4]) en honor a Albert Einstein.
La principal diferencia entre la deconvolución de Einstein y la deconvolución predictiva está en el primer paso, es decir, en cómo se obtiene la señal de entrada. La deconvolución predictiva se puede utilizar en casos en los que la señal de entrada no se puede medir o estimar directamente. En tales casos, la señal de entrada debe determinarse indirectamente.
La deconvolución de Einstein elimina todos los efectos introducidos por la superposición de capas sobre la ubicación del receptor. La deconvolución de Einstein elimina no solo la firma de la fuente, sino también los fantasmas y las reverberaciones que resultan de las capas que se encuentran sobre el receptor. Como es el caso de la deconvolución de firma convencional, la deconvolución de Einstein requiere el conocimiento de la señal de entrada, así como de la señal de salida. La ondícula de entrada es la onda descendente en el receptor, y la señal de salida es la onda ascendente en el receptor. En la deconvolución de Einstein, un sensor dual de geófono/hidrófono registra tanto la señal de entrada descendente como la señal de salida ascendente. Utilizamos las ecuaciones de d’Alembert, por lo que no se requiere la suposición de onda viajera. La señal deconvolucionada es una estimación de la respuesta de reflexión del sistema profundo (es decir, de la tierra debajo del receptor).
El método de deconvolución de Einstein se puede describir en dos pasos (Figura 21). El primer paso es utilizar las ecuaciones de d’Alembert para convertir la señal de velocidad de la partícula y la señal de presión en la onda descendente y la onda ascendente en la ubicación del receptor. El segundo paso es deconvolucionar la onda ascendente por la onda descendente. La deconvolución de Einstein elimina la señal de la fuente desconocida pero no necesariamente de retardo mínimo, así como las reverberaciones y los fantasmas que se originan en las capas por encima del receptor. El resultado de la deconvolución de Einstein es la respuesta de reflexión del impulso unitario del sistema de la Tierra profunda.
La deconvolución de la onda ascendente por la onda descendente en el receptor proporciona la respuesta de reflexión de impulso unitario del subsistema ubicado debajo del receptor. El proceso de deconvolución de Einstein elimina los múltiplos y los fantasmas creados en el sistema superior. Destacamos que la deconvolución de Einstein también elimina la ondícula de firma de fuente desconocida. El registro resultante de la deconvolución de Einstein es la respuesta de reflexión de impulso unitario de las capas de roca debajo del receptor, que es precisamente la entrada requerida para la deconvolución dinámica (Robinson, 1975)[5]. El resultado de la deconvolución dinámica es la serie de coeficientes de reflexión. La deconvolución de Einstein seguida de la deconvolución dinámica produce la serie de coeficientes de reflexión de interfaz ubicados debajo del receptor. En lugar de la deconvolución dinámica, también se puede aplicar aquí la deconvolución predictiva convencional.
Referencias
- ↑ Robinson, E. A., 1999, Inversión sísmica y deconvolución, tecnología de sensor dual: Elsevier.
- ↑ Robinson, E. A., 2000, Estimación wavelet y deconvolución de Einstein: The Leading Edge, 19, no. 1, 56-60.
- ↑ Loewenthal, D., y E. A. Robinson, 2000a, Sobre campos duales unificados y deconvolución de Einstein: Geofísica, 65, 293-303.
- ↑ Loewenthal, D., y E. A. Robinson, 2000b, Combinación relativista de cualquier número de velocidades colineales y generalización de la fórmula de Einstein: Journal of Mathematical Analysis and Applications, 246, 320-324.
- ↑ Robinson, E. A., 1975, Dynamic predictive deconvolution: Geophysical Prospecting, 23, 779-797.
Sigue leyendo
| Sección previa | Siguiente sección |
|---|---|
| Estimación de la ondícula en sensores dualres | Resúmen |
| Capítulo previo | Siguiente capítulo |
| Sintéticos | Deconvolución |
También en este capítulo
- Ondículas
- Filtro conformador
- Filtro spike
- El modelo convolucional blanco
- Procesamiento de la ondícula
- Filtro pasa-todo
- Modelo convolucional
- Ondícula de retraso no mínimo
- Deconvolución de la firma
- Vibros
- Estimación de la ondícula en sensores dualres
- Resúmen
- Apéndice I: Ejercicios
Vínculos externos
| find literature about Deconvolution: Einstein or predictive?/es |
|
|
|
|
|
|
|