Sobretiempo por distancia de onda convertida
Con las secciones de trazas comunes de la onda C, el sobretiempo por distancia no será simétrico y la expresión de tiempo de llegada es [1]
![{\displaystyle t_{C}^{2}=t_{CO}^{2}\left[1+C_{1}\left({\frac {x}{t_{CO}V_{CNMO}}}\right)+{\frac {x^{2}}{t_{CO}^{2}V_{CNMO}^{2}}}+C_{3}\left({\frac {x}{t_{CO}V_{CNMO}}}\right)^{3}-{\frac {C_{4}\left(\displaystyle {\frac {x}{t_{CO}V_{CNMO}}}\right)^{4}}{1+C_{5}\left(\displaystyle {\frac {x}{t_{CO}V_{CNMO}}}\right)^{2}}}\right].}](https://en.wikipedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/1c5aa2ac7988b0573d7757bc7168f3c9a118625a)
ecuación (5.2.5), Thomsen (2002).
El coeficiente de sobretiempo por distancia no hiperbólico tiende a ser pequeño y puede ser ignorado para separaciones fuente-receptor largas. El parámetro de sobretiempo no hiperbólico tiende a ser positivo.
El coeficiente extra se define por:
Es decir, el sobretiempo por distancia involucra potencias pares e impares de "x" (ver Thomsen, 2002: 5;1-2)
Referencias
- ↑ Thomsen, L. (2002), Understanding seismic anisotropy in exploration and exploitation, 2002 Distinguished Instructor Short Course, Distinguished Instructor Series, No. 5, Society of Exploration Geophysicists
