Análisis de velocidad no hiperbólica de sobretiempo normal por distancia

Análisis que permite cambios típicos en velocidades verticales y anisotropía cuando se usan desplazamientos largos, es decir, donde el desplazamiento excede la profundidad del reflector. En este caso, a menudo la ecuación hiperbólica para reflexión se puede expresar como

$t_{x}^{2}=t_{0}^{2}\left[1+\left({\frac {x}{t_{0}V}}\right)^{2}-{\frac {2\eta \left({\frac {x}{t_{0}V}}\right)^{4}}{1+(1+2\eta )\left({\frac {x}{t_{0}V}}\right)^{2}}}\right]$,

where t₀ is the zero-offset traveltime, x is offset, V is P-wave velocity, and $\eta ={\frac {\varepsilon -\delta }{1+2\delta }}$ where $\varepsilon$ and $\delta$ are Thomsen anisotropic parameters (q.v.).

Use of the 4^th-order term given by a Taylor expansion corrects for the undesirable "hockey-stick" effect.